[ \hatH \psi(\mathbfr) = E \psi(\mathbfr), \quad \hatH = -\frac\hbar^22m\nabla^2 + V(\mathbfr) ]

Bir ( \psi ) durumunda ( Q )’nun beklenen değeri: [ \langle Q \rangle = \int \psi^* \hatQ \psi , dx ] 7.1 Sonsuz Kare Kuyu Potansiyel: ( V(x)=0 ) (0 < x < L), ( V(x)=\infty ) (dışarıda) Enerji özdeğerleri: [ E_n = \fracn^2 \pi^2 \hbar^22mL^2, \quad n=1,2,3,\dots ] Dalga fonksiyonları: [ \psi_n(x) = \sqrt\frac2L \sin\left(\fracn\pi xL\right) ] 7.2 Kuantum Tünelleme Parçacık klasik olarak geçemeyeceği bir potansiyel bariyerini belirli olasılıkla geçebilir. Geçme katsayısı: [ T \approx e^-2\kappa a, \quad \kappa = \sqrt\frac2m(V_0-E)\hbar^2 ] 8. AÇISAL MOMENTUM ve SPİN Yörünge açısal momentum operatörü ( \hatL ), kuantum sayıları: [ L^2 \to \hbar^2 l(l+1), \quad l=0,1,2,\dots ] [ L_z \to m_l \hbar, \quad m_l = -l,\dots,+l ]

Yerel gizli değişken teorilerini test eder. Deneysel sonuçlar (Aspect, 1982) kuantum mekaniğini doğrular.

Home Shop Cart Account Categories
Shopping Cart (0)

No products in the cart. No products in the cart.

Kuantum Fiziği | Ders Notları Pdf

[ \hatH \psi(\mathbfr) = E \psi(\mathbfr), \quad \hatH = -\frac\hbar^22m\nabla^2 + V(\mathbfr) ]

Bir ( \psi ) durumunda ( Q )’nun beklenen değeri: [ \langle Q \rangle = \int \psi^* \hatQ \psi , dx ] 7.1 Sonsuz Kare Kuyu Potansiyel: ( V(x)=0 ) (0 < x < L), ( V(x)=\infty ) (dışarıda) Enerji özdeğerleri: [ E_n = \fracn^2 \pi^2 \hbar^22mL^2, \quad n=1,2,3,\dots ] Dalga fonksiyonları: [ \psi_n(x) = \sqrt\frac2L \sin\left(\fracn\pi xL\right) ] 7.2 Kuantum Tünelleme Parçacık klasik olarak geçemeyeceği bir potansiyel bariyerini belirli olasılıkla geçebilir. Geçme katsayısı: [ T \approx e^-2\kappa a, \quad \kappa = \sqrt\frac2m(V_0-E)\hbar^2 ] 8. AÇISAL MOMENTUM ve SPİN Yörünge açısal momentum operatörü ( \hatL ), kuantum sayıları: [ L^2 \to \hbar^2 l(l+1), \quad l=0,1,2,\dots ] [ L_z \to m_l \hbar, \quad m_l = -l,\dots,+l ]

Yerel gizli değişken teorilerini test eder. Deneysel sonuçlar (Aspect, 1982) kuantum mekaniğini doğrular.

Main Menu